對工業(yè)管道流體流動規(guī)律的研究、流量測量計算以及儀表選型時，都要遇到一系列反映流體屬性和流動狀態(tài)的物理參數(shù).這些參數(shù)，常用的有流體的密度、粘度、絕熱指數(shù)(等熵指數(shù))、體積壓縮系數(shù)以及雷諾數(shù)、流速比(馬赫數(shù))等;這些物理參數(shù)都與溫度.壓力密切相關(guān)。流量測量的一次元件的設計以及二次儀表的校驗，都是在一定的壓力和溫度條件下進行的。若實際工況超過設計規(guī)定的范圍，即需作相應的修正。 　　一、流體的密度 　　流體的密度( )是流體的重要參數(shù)之一，它表示單位體積內(nèi)流體的質(zhì)量。在一般工業(yè)生產(chǎn)中，流體通常可視為均勻流體，流體的密度可由其質(zhì)量和體積之商求出： 　　 = (1-2) 　　式中 m——流體的質(zhì)量，kg; 　　V——質(zhì)量為m的流體所占的體積，m3; E: C$ |* y. v, ~9 N 　　密度的單位換算見表1—3。" D- {- {& s# u# z 　　 　　各種流體的密度都隨溫度、壓力改變而變化.在低壓及常溫下，壓力變化對液體密度的影響很小，所以工程計算上往往可將液體視為不可壓縮流體，即可不考慮壓力變化的影響.但這只是一種近似計算。而氣體，溫度、壓力變化對其密度的影響較大，所以表示氣體密度時，必須嚴格說明其所處的壓力、溫度狀況. 　　工業(yè)測量中，有時還用“比容”這一參數(shù)。比容數(shù)是密度數(shù)的倒數(shù)，單位為m3/kg。 　　二、流體的粘度 　　流體的粘度是表示流體內(nèi)摩擦力的一個參數(shù)。各種流體的粘度不同，表示流動時的阻力各異。粘度也是溫度、壓力的函數(shù).一般說來，溫度上升，液體的粘度就下降，氣體的粘度則上升.在工程計算上液體的粘度，只需考慮溫度對它的影響，僅在壓力很高的情況下才需考慮壓力的影響。水蒸氣及氣體的粘度與壓力、溫度的關(guān)系十分密切.表征流體的粘度，通常采用動力粘度( )和運動粘度(v)，有時也采用恩氏粘度(°E).9 t) S% V, h% L7 I 　　流體動力粘度的意義是，當該流體的速度梯度等于l時，接觸液層間單位面積上的內(nèi)摩擦力.流體的動力粘度也可理解為兩個相距1m、面積各為1m2的流體層以相對速度1m/s移動時相互間的作用力，即$ c& X( M/ j, {; R/ j# s 　　 = (1-3) 　　式中 ――單位面積上的內(nèi)摩擦力，Pa;" N, S; w" M) |; % _6 w8 _ 　　v——流體流動速度，m/s;7 n$ v) z7 P. k/ E3 s; c: S 　　h——兩流體層之間的距離，m;* Y9 v& ]" {+ i+ S% l 　　 ——速度梯度，I / S;& M, U% p! X* l4 s0 g 　　動力粘度 的單位Pa·s是國際單位制(SI)的導出單位，是我國法定單位.它與過去習慣使用的其他單位的換算關(guān)系見表l—4.表中 的單位達因·秒/厘米2(dyn·s/cm2)是厘米—克—秒單位制(c.G.s單位制)的導出單位，習慣上稱泊(P)。取其百分之一為單位，稱厘泊(cP)，或百萬分之一為單位，稱微泊( P)。 　　由于流體的粘度和密度有關(guān)，將動力粘度與流體密度之比作為粘度的另一參數(shù)，稱運動粘度，用v表示：0 e6 n5 a4 ?0 C' R5 v 　　v= (1-4) 　　 ; # }: e7 C3 Z) K+ Y 　　在SI單位制中，v的單位為m2/s與過去習慣用的其他單位間的換算關(guān)系見表1—5。表中v的單位cm2/s是c.G.s單位制的導出單位，稱斯托克斯(St)，取其百分之一為單位，稱厘斯(cSt)。 　　 　　在試驗室對粘度進行測定常采用恩格勒粘度計，這里還需提及恩氏粘度(E)的概念。流體的恩氏粘度又稱條件粘度，它是基于流體的粘性越大，流動時表現(xiàn)的阻力也越大的原理,按下列方式測定的：取一定容積的被測流體(例如200mL)，在一定的溫度(t℃)下，測定其從恩格勒粘度計流出的時間( t)，以s為單位，然后與同體積的蒸餾水在20℃時流出恩格勒粘度計的時間( )對比，其比值稱該流體在t℃時的恩氏粘度. 　　 　　恩氏粘度與運動粘度在常用范圍內(nèi)的對照關(guān)系見表1—6。當v>1.2×l0-4m2/s時，在同一溫度t下，E與v的換算采用下式：- X- W7 k# ]# u3 _ 　　Et=135×103Vt (1-6)5 W" g, @; c/ L9 X: a 　　或 Vt=7. 41×10-6Et (1-7) 　　式中 Et――在溫度t時的恩氏粘度;5 O4 H3 j) K' X# { 　　Vt――在溫度t時的運動粘度。/ U" @! W2 [* o+ t& N$ N/ q+ b7 K/ ~ 　　 　　三、牛頓流體及非牛頓流體' Z5 r1 Q0 |, g: N* p 　　在節(jié)流裝置的設計標準、規(guī)程以及一些流量測量方法的“適用范圍”欄目中，常常提出所測流體僅限于“牛頓流體”。什么是牛頓流體和非牛頓流體呢? 在前述流體的粘度一節(jié)中，給出了流體動力粘度的定義式(1—3)，由該式可以導出在流體內(nèi)部有速度梯度(剪切進度) 時，作用在與該速度梯度方向垂直的單位面積上的內(nèi)摩擦力(或稱剪切應力、粘滯力) 與 之間的關(guān)系式是： 　　 　　式(1—8)稱牛頓粘性定律。當式中比例系數(shù) (即動力粘度)為常數(shù)時，內(nèi)摩擦力 與速度梯度 間呈線性關(guān)系。這一規(guī)律的流體即稱牛頓流體.不同種類的牛頓流體的比例常數(shù) 值3 N Y9 r( P4 G0 c 　　各不相同。當 值不是常數(shù)或 與 間的關(guān)系不符式(1—8)所示規(guī)律，即不符牛頓粘性定律時，該流體即稱非牛頓流體。一般高粘滯性流體和高分子溶液都呈現(xiàn)非牛頓流體的性質(zhì)。典型的非牛頓流體以可塑性流體、膨脹性流體和賓厄姆(BINGham)流體為代表.其 與 的關(guān)系可用下列兩個簡單的典型式表示： 　　 　　當式(1—9)中常數(shù)n>I時，稱可塑性流體;當n<1時，稱膨脹性流體.對賓厄姆流體，表達式為# U. N$ K/ ]0 t; P: F9 F 　　 　　式中 B——常數(shù)，稱塑性粘度;7 M, U& j: ^. n" s0 Z; n) S 　　 h——流體開始流動時的內(nèi)摩接力(剪切應力)，常稱為屈服值。 　　為直觀起見，常以 作縱坐標，以 為橫坐標，繪出 與 的關(guān)系曲線，稱流動曲線。對牛頓流體，流動曲線為通過原點的直線;對非牛頓流體，流動曲線有各種不同的形狀。例如可塑性流體的流動曲線是下彎的曲線;膨脹性流體則是向上彎的曲線;賓厄姆流體為不通過原點的直線。2 D2 C* R3 v4 J. ~/ c1 p 　　四、絕熱指數(shù)及等熵指數(shù) 　　測量氣(汽)體流量時，需要了解流體流經(jīng)流量測量元件(例如節(jié)流元件)時的狀態(tài)變化，為此需要知道被測氣(汽)體的絕熱指數(shù)和等熵指數(shù)。; l( g2 Q' R$ H! V 　　流動工質(zhì)在狀態(tài)變化(由一種狀態(tài)轉(zhuǎn)變到另一種狀態(tài))過程中若不與外界發(fā)生熱交換，則該過程稱為絕熱過程。若絕熱過程沒有(或不考慮)摩擦生熱，即為可逆絕熱過程.根據(jù)熵的定義，在可逆絕熱過程中熵(S)值不變(S=常數(shù))，故可逆的絕熱過程又稱為等熵過程。例如，流體流經(jīng)節(jié)流元件時，因為節(jié)流元件很短，其與外界的熱交換及摩擦生熱均可忽略，所以該過程可近似認為是等熵的.在此過程中，流體的壓力P與比容V的X次方的乘積為常數(shù)，即PVX=常數(shù)，X稱為等熵指數(shù)。當被測氣(汽)體服從理想氣體定律時，等熵指數(shù)等于比熱比，即定壓比熱Cp與定容比熱Cv之比值Cp/Cv。在絕熱過程中，比熱比又叫絕熱指數(shù)。 　　實際氣(汽)體的等熵指數(shù)與介質(zhì)的種類以及所處的壓力、溫度有關(guān)，可從有關(guān)手冊的圖表上查取.幾種常用氣體在常溫常壓下的X值見表l—8。至今還有許多氣體或蒸汽的等熵指數(shù)尚沒有數(shù)據(jù)發(fā)表，在此情況下可暫時用比熱比代替?；旌蠚怏w的等熵指數(shù)不服從疊加規(guī)律，但其定壓比熱和定容比熱服從疊加規(guī)律，可按疊加法則求得，然后再求出混合氣體的比熱比. 　　五、可壓縮流體的壓縮系數(shù)9 t: {3 w+ ^) p# }& Q) [ 　　任何流體都可壓縮，這是流體的基本屬性。但在工程上液體一般可忽略其體積的微小變化，視為不可壓縮①。對于氣體，通常作為可壓縮流體來處理。在流量測量中，氣體流經(jīng)測量元件的時間很短，來不及與外界進行熱交換，且可不考慮摩擦生熱，所以這時發(fā)生的氣體狀態(tài)變化過程可近似地視為可逆絕熱過程或等熵過程。因此，可用絕熱過程狀態(tài)方程來計算不同狀態(tài)下的比容(V)或密度( ).但由于PVX=常數(shù)這一絕熱方程的形式用來換算不同狀態(tài)下的比容或密度很不方便，在工程上仍用 =mR(常數(shù))這個理想氣體狀態(tài)方程式，只是再加一個實際氣體偏離理8 [* z4 A; K/ d. X7 O$ k 　　想氣體的校正系數(shù)，這稱為壓縮系數(shù)(K0).此時，氣體狀態(tài)變化的基本關(guān)系式為; b; g7 E* b9 p: t9 I% s3 E; S, i 　　 　　因為V= (m――氣體的質(zhì)量; ――氣體的密度)，所以( h9 B0 D9 ` {- I 　　 　　或 　　 　　: s; d+ r* g/ N9 T& h 　　 2 g2 N. r0 s: }8 B& | 　　式中 P、T、V、 ——分別表示被測氣體的絕對壓力(Pa)，絕對溫度(K)，在P、T狀態(tài)下的容積(m3)和密度(kg/m3); 　　P0、T0、V0、 0——分別表示被測氣體在已知狀態(tài)時的參數(shù)，一般情況下取P0=1.0×l. 0 325×l05 Pa，T0=273.15K。5 b9 n" c; |, D8 V2 z6 P$ z 　　由式(1—13)，壓縮系數(shù)K0的物理意義就很明確，即根據(jù)理想氣體狀態(tài)方程求得的氣體容積和實際氣體間在各種壓力、溫度下有不同程度的偏離。壓縮系數(shù)就是衡量這種偏差程度的尺度。不同的氣體，壓縮系數(shù)也不同。各種氣體的壓縮系數(shù)可由有關(guān)工程手冊所載曲線查取，至于混合氣體的壓縮系數(shù)，可按下式確定：6 f& U; ?4 ]9 B/ R- L7 c7 m& _ 　　 　　式中 X1，X2，…Xn——混合氣體各組成部分所占容積的百分比; 　　K01，K02，…，K0n——混合氣體各組成部分的壓縮系數(shù)。/ V; v9 f( @5 |7 m% i: G. F& H8 v% v# U 　　K0值確定后，即可代入式(1—12)，根據(jù)某一已知狀態(tài)下的密度 。值求出任一狀態(tài)下的密度 .只有求出實際工作狀態(tài)下的密度 ，才能正確地求得該流體的流量.3 _1 i$ L" M9 {0 & b3 z 　　————————————————————— 　?、賶毫^高及測量準確度要求較高時，需考慮液體的可壓縮性。 　　六、馬蒲數(shù)(流速比)3 n! l. h7 n. d& g 　　流體的流動速度(V)和聲音在該流體內(nèi)傳播的速度(c)之比，稱為馬赫數(shù)(M)，M= .在氣體動力學中，它是劃分氣體流動類型的一個標準，又是判斷氣體壓縮性的一個尺度。' S+ a( z3 W$ v# B+ F/ }- ] 　　在氣(汽)體中，壓力以聲速相對于氣體傳播.當氣(汽)體以流速V流動時，在順流情況下，壓力向下游傳播的速度是c+V;在逆流情況下，壓力向上游傳播的速度是c-V，因此， 　　當V>c時，下游壓力的改變不會向上游傳播。音速噴嘴就是利用這一原理達到恒定酌臨界流量的。當馬赫數(shù)M>l時，稱為超音速流動;M<1時，稱為亞音速流動.在超音速和亞音速流功情況下，氣(汽)體表觀的特性有本質(zhì)的區(qū)別。# i1 b+ A4 P/ 5 ^" E% n 　　流體的壓縮性是指機體在流場中相對密度的變化。實驗證明，隨著氣(汽)體流速增加，氣(汽)流中的壓力梯度也增加，則流體的密度就不能視為常數(shù)。因此，馬赫數(shù)就可用作衡量氣體壓縮性的標準。流體在流場中相對密度的變化( / 。)和馬赫數(shù)是什么關(guān)系?工程上常遇到的等熵過程(例如氣體在噴嘴或葉片中的流動)的表達式為 　　 ; T& n7 f8 y' ]7 u# [+ E& q 　　式中 X——等熵指數(shù);5 }* V) x, k4 |& P Z 　　M——馬赫數(shù);$ A" Y$ J1 M" i* }7 y* V! q5 H 　　 ——氣體在流動狀態(tài)下的密度;- z# I) p% & @7 _$ C; W2 s 　　 0——氣體在滯止狀態(tài)(流速等于零)下的密度。7 V/ T: c' [! j* e( 　　由式(1—15)可知，氣體在流場中密度的變化是馬赫數(shù)的函數(shù)，并和氣體的性質(zhì)有關(guān).對于同一氣體，馬赫數(shù)越大，密度變化也就越大。例如，工業(yè)上常用的過熱蒸汽的 / 0和M的關(guān)系如表1—7所示。 　　由表1—7可知，隨著馬赫數(shù)的增加，也即隨著流速的增加，氣體的密度將減小。, U4 H! w+ F% d% f 　　 2 F! f& b# i0 |! ` 　　在工業(yè)測量中，若馬赫數(shù)不大，則可利用式(I—15)計算得 / 0，若在允許的誤差范圍內(nèi) 的變化可忽略，則可根據(jù)具體情況把可壓縮流體視為不可壓縮流體處理。 　　音(聲)速和介質(zhì)的性質(zhì)以及所處的狀態(tài)有關(guān)，在工程上，聲速可用下式表示： 　　 　　式中 X——介質(zhì)的等熵指數(shù); 　　R——氣體常執(zhí)，N·m/kg·K;: O1 [8 k9 X F6 ]7 |2 |% D; o 　　T——工作狀態(tài)下介質(zhì)的絕對溫度，K。 　　在不同的氣體中音速各不相同。在0℃的空氣中音速為332m/s;在二氧化碳氣體中，為262m/s;在同一氣體中，音速隨溫度的升高而增加。應根據(jù)介質(zhì)的性質(zhì)以及工作狀態(tài)下的溫度由式(1—16)計算聲速。常見氣體的物理性質(zhì)見表1—8所列。 　　 　　七、雷諾數(shù), b. ~2 D% `* Z' Y, ?1 r1 Z: A. t 　　測量管內(nèi)流體流量時，往往必須了解其流動狀態(tài)、流速分布等。雷諾數(shù)就是表征流體流動特性的一個重要參數(shù). 　　流體流動時的慣性力Fs和粘性力(內(nèi)摩擦力)Fm之比稱為雷諾數(shù)。用符號Re表示。Re是一個無因次量。# V# `5 G, T* X0 _5 `4 O' S 　　 ! s$ % B! Q/ c: d+ r; H 　　式(1—17)中的動力粘度 用運功粘度V來代替，因 = ，則# v, q" }- l2 h 　　 　　式中 V——流體的平均速度;- v( ?8 M' C, B 　　 ——流束的定型尺寸; 　　V、 ??——在工作狀態(tài)下流體的運動粘度和動力粘度; 　　 ——被測流體密度。 　　由式(1—18)可知，雷諾數(shù)Re的大小取決于三個參數(shù)，即流體的速度、流束的定型尺寸以及工作狀態(tài)下的粘度。7 y2 H$ U, " u8 4 z: ? 　　用圓管傳輸流體，計算雷諾數(shù)時，定型尺寸一般取管道直徑(D)，則 　　 " h/ ?5 n4 g# l. C4 @ 　　用方形管傳輸流體，管道定型尺寸取當量直徑(Dd)。當量直徑等于水力半徑的四倍。對于任意截面形狀的管道，其水力半徑等于管道截面積與周長之比.所以長和寬分別為A和B的矩形管道，其當量直徑 對于任意截面形狀管道的當量直徑，都可按截面積的四倍和截面周長之比計算。因此，雷諾數(shù)的計算公式為 　　 　　雷諾數(shù)小，意味著流體流動時各質(zhì)點問的粘性力占主要地位，流體各質(zhì)點平行于管路內(nèi)壁有規(guī)則地流動，呈層流流動狀態(tài)。雷諾數(shù)大，意味著慣性力占主要地位，流體呈紊流流動狀態(tài)，一般管道雷諾數(shù)ReD<2000為層流狀態(tài)，ReD>4000為紊流狀態(tài)，ReD=2000――4000為過渡狀態(tài)。在不同的流動狀態(tài)下，流體的運動規(guī)律.流速的分布等都是不同的，因而管道內(nèi)流體的平均流速 ;與最大流速Vmax的比值也是不同的。因此雷諾數(shù)的大小決定了粘性流體的流動特性。圖1—l表示光滑管道的雷諾數(shù)ReD與 /Vmax的關(guān)系。 　　 % A6 M2 x. K: ]3 O 　　試驗表明，外部條件幾何相似時(幾何相似的管子，流體繞過幾何相似的物體等)，若它們的雷諾數(shù)相等，則流體流動狀態(tài)也是幾何相似的(流體動力學相似)。這一相似規(guī)律正是流量測量節(jié)流裝置標準化的基礎?？梢?，雷諾數(shù)確切地反映了流體的流動特性，是流量測量中常用的參數(shù). 　　雷諾數(shù)的流量表達式為3 _9 A$ O% f1 ]( _/ X 　　 ' z; }/ m b0 q. ] 　　M——被測介質(zhì)的質(zhì)量流量，kg/h; p% r; d0 A! z/ R: _8 D 　　Q――被測介質(zhì)的容積流量，m3/h; 　　D——管道內(nèi)徑，mm; 　　 ——工作狀態(tài)下被測介質(zhì)的動力粘度，Pa·s;2 [, w& M8 ~0 W8 _- B5 R9 m5 G 　　v——工作狀態(tài)下被測介質(zhì)的運動粘度，m2/s。 　　式(1—21)、 (1—22)中的常數(shù)值，依式中各參數(shù)的單位不同而異。當采用非式中指定的單位時，常數(shù)值應作相應的修正。 　　在使用雷諾數(shù)時，應注意其對應的定型尺寸。一般在給出的雷諾數(shù)Re的右下角注以角碼，表明對應的定型尺寸。在節(jié)流裝置的標準中，對管道直徑D而言的雷諾數(shù)記作ReD，而對節(jié)流元件孔徑d而言的雷諾數(shù)記作Red，兩者的關(guān)系式為ReD= Red，式中 為節(jié)流元件的直徑比，即 = .使用時應注意.